Приглашаем посетить сайт
ПАЛЕОНАПРЯЖЕННОСТЬ
ПАЛЕОНАПРЯЖЕННОСТЬ (На) - напряженность древнего геомагнитного поля, записанная в естественной остаточной намагниченности магнитных минералов. Направление палеонапряженности фиксируется в направлении естественной остаточной намагниченности. Величина остаточной намагниченности любого вида, возникшей в слабом магнитном поле порядка земного, пропорциональна величине напряженности этого поля. На этом строится определение величины палеонапряженности: сравнивается величина естественной остаточной намагниченности или одной из ее компонент созданными на том же образце ориентационной (переосаждение), термической (нагрев выше точки Кюри), идеальной остаточной намагниченности в известном магнитном поле. Кроме того, используются текстурная магнитная анизотропия и асимметрия ансамбля магнитных частиц. Чтобы все полученные значения На были сопоставимы, их приводят к значению на экваторе, считая геомагнитное поле полем центрального осевого диполя, а также вычисляют по напряженности магнитный момент такого диполя. Сохранность величины остаточной намагниченности хуже, чем ее направления, поэтому определение палеонапряженности много труднее и круг подходящих объектов резко ограничен.
Методы определения палеонапряженности: 1. Метод Телье в разных модификациях - сравниваются результаты ступенчатого терморазрушения естественной остаточной намагниченности и создания парциальной термоостаточной намагниченности в известном магнитном поле последовательно в одних и тех же температурных интервалах; для проверки изменений материала в ходе нагревов, после высокотемпературных нагревов повторяется ряд нагревов при меньших температурах. Результаты сравниваются с помощью диаграммы Араи-Нагаты. 2. Метод непрерывных нагревов Вильсона-Буракова - снимается кривая терморазрушения естественной остаточной намагниченности Jn образца, затем на нем же создается полная термоостаточная намагниченность, которая затем разрушается в том же режиме, как и Jn. Обе кривые сравниваются, как и в методе Телье. 3. Метод Ван Зийла - сравниваются кривые разрушения переменным магнитным полем Jn образца и созданной а нем термоостаточной намагниченности. 4. Метод Шоу - дополнение к методу Ван Зийла - для учета возможных изменений материала в результате лабораторного нагрева сравниваются кривые разрушения переменным магнитным полем идеальной остаточной намагниченности Jri, созданной до и после нагрева. Расхождение двух кривых разрушения Jri вводится как поправка в соотношение естественной и термической остаточных намагниченностей. 5. Метод Не Багиной-Петровой - сравниваются кривые разрушения переменным магнитным полем Jn и созданной на нем Jri. Отношение Jn/ Jri в интервале переменных магнитных полей, где их коэрцитивные спектры совпадаю, равно отношению На/Нл, где Нл - напряженность постоянного магнитного поля создания Jri (это соотношение справедливо для пород, у которых Jrt/Jri, созданных в одном поле, близко к 1,0). 6. Метод Борисовой-Шолпо - при условии подобия коэрцитивных спектров Jn и созданной на том же образце Jri определяется отношение Jn/ 2,8Jri, которое для любых термонамагниченных пород, содержащих преимущественно многодоменные зерна магнетита-титаномагнетита (что обычно для подавляющего большинства магматических пород), равно отношению На/Нл, где Нл - напряженность постоянного поля создания Jri; 2,8±0,1 - эмпирическая среднестатистическая величина Jrt/Jri, образованных в одном постоянном магнитном поле. 7. Метод ступенчатого перемагничивания Шашканова-Металловой - определяется магнитное поле, при котором нарушается линейная зависимость Jri от постоянного магнитного поля. Это нарушение является результатом возникновения текстурных особенностей при кристаллизации, термонамагничивании и осаждении магнитного материала. 8. Метод переосаждения Храмова - величина Jn сравнивается с величиной ориентационной остаточной намагниченности той же породы (осадка) после его переосаждения в известном постоянном магнитном поле. Осадки должны быть магнитно-стабильны, легко размачиваться в воде, до и после переосаждения коэрцитивные спектры и спектры блокирующих температур должны быть близки. 9. Метод характеристик магнитной анизотропии Ивкина - сравниваются константы магнитной анизотропии образца до и после переосаждения. В основе метода лежит эффект возникновения магнитной текстуры при формировании осадка, которая более устойчива к внешним воздействиям, чем остаточная намагниченность. 10. Метод длинных частиц Печерского - сравнение величины моды ориентировки длинных частиц (подобных по величине и удлинению магнитных зерен) в сходных условиях образования терригенных осадков. Величина моды является функцией напряженности геомагнитного поля во время осаждения длинных частиц. Годится для относительной оценки палеонапряженности. 11. Метод Нгуен-Печерского для кристаллизационной остаточной намагниченности - сравнение Jn с созданной на том же образце Jri, которые в случае кристаллизационной или химической природы Jn близки по величине и стабильности. Сравниваются Jn и Jri в ходе термочистки (для исключения парциальной термонамагниченности, т.к. температура образования кристаллизационной остаточной намагниченности обычно неизвестна). 12. Отношение Кенигсбергера, как относительная оценка палеонапряженности, возможна для коллекции образцов пород, однородных по происхождению и по ансамблю содержащихся в них зерен магнитных минералов. Надежнее это делать по величине характеристической остаточной намагниченности, отнесенной к восприимчивости. 13. Отношение величины естественной остаточной намагниченности к идеальной или остаточной намагниченности насыщения, как относительная оценка палеонапряженности осадков, возможна для коллекции образцов пород, однородных по происхождению и по ансамблю содержащихся в них зерен магнитных минералов.
Методы 1-6 применимы только к термонамагниченным породам, в которых магнитные минералы намагничены от температур выше их точек Кюри.
По имеющимся археомагнитным данным установлены вариации палеонапряженности с периодами 360, 600, 900, 1200, 1800, 2700, 3600, 5400 и 8000 лет, последний соответствует главному периоду геомагнитного динамо. Эти периоды неустойчивы и меняются во времени более чем на 10%. Выявлена более длиннопериодная цикличность в поведении палеонапряженности в фанерозое, которая связывается с взаимодействием ядра и низов мантии.
см. напряженность геомагнитного поля, законы Телье, вековые вариации геомагнитного поля, палеовековые вариации геомагнитного поля, длиннопериодные циклические изменения геомагнитного поля и др.